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2542.00元日本強力kanetec永磁鐵 永電磁型電磁架 春亨工具代理批發(fā) 原裝進口 永電磁型電磁架KEP系列特點： 避免因瞬間停電問題導致工件掉落發(fā)生事故，普通電磁架常因長時間工作，導致..02月16日 -
4438.00元日本強力kanetec永磁鐵 永電磁型電磁架 春亨工具代理批發(fā) 原裝進口 永電磁型電磁架KEP系列特點： 避免因瞬間停電問題導致工件掉落發(fā)生事故，普通電磁架常因長時間工作，導致..02月16日
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848.00元日本強力kanetec永磁鐵 永電磁型電磁架 春亨工具代理批發(fā) 原裝進口 永電磁型電磁架KEP系列特點： 避免因瞬間停電問題導致工件掉落發(fā)生事故，普通電磁架常因長時間工作，導致..02月16日
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（1）預估漏磁系數(shù)σ′。 根據(jù)以往設計的經(jīng)驗，σ′值可在1.00耀1.5之間選取。 （2）初步計算所需磁勢。 按公式（IN）′= σ′H0δ 0.4π 計算出所需磁勢即安匝數(shù)。 （3）選定導線規(guī)格，按大于或01月24日
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（4）在多絲情況下，鋼毛側(cè)面間距 S是一個很重要的參數(shù)。S 小時，會在整個側(cè)面區(qū)域形成“低磁區(qū)域”，從而不利于弱磁性微 顆粒的磁化。適當?shù)乜刂其撁呐帕校锌赡芟焕蛩亍?（501月24日
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為了確定鐵鎧中的磁路長度LT，需確定鐵鎧的各部分尺寸。 對于圖1所示圓柱形螺線管，其上蓋（或下底）厚度可根據(jù)磁 連續(xù)性原理確定，即 3） 中：Hd———導體所占環(huán)狀空間的磁場強度； BT01月24日
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x———離開某一鐵芯端面的距離，cm。 插入平鐵芯或尖削鐵芯，磁場強度的變化規(guī)律是一致的，只 值有所不同。 4 結(jié) 論 1）未鎧裝螺線管軸線中點的磁場強度隨其長度增加而增 最后趨于飽和01月24日
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有人提議用順磁性液體代替水作為濕式高梯度磁選的載體， 此減少甚至消除脈石成分的磁捕獲。如果載體的比磁化率與欲 去礦物的比磁化率相匹配，根據(jù)下式，作用于該礦物顆粒上的 磁力Fm01月24日
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對于高錫 鎢細泥，不振動與振動相比，在兩者回收率相近時，振動可使精 礦品位含 WO3 由 59.4%提高到 63.0%，含錫由 1.2%降到 0.48%。對鉭鈮細泥，在回收率相近時，振動使鉭鈮精礦品位含 （Ta，N01月24日
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2.2 磁利用率與螺線管長度的關系 由圖3看出，無限長螺線管的磁力線都集中在螺線管內(nèi)部， 漏磁，磁利用率最-大；有限長螺線管的磁力線一部分擴散到螺 管外部空間，螺線管越短，擴散到外01月24日
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另一種是機械振動高梯度磁選裝置。該裝置只使分選介質(zhì)振 。介質(zhì)固定在振桿上，當振桿振動時，磁介質(zhì)隨之振動。這種 置用于細粒黑鎢礦和石英混合試樣的分選時，與非振動高梯度 選相比01月24日
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［K］e、［K′］e擴展成N0階方陣，［A］e、［P］s擴展成N e 階列陣后再 加以合并，便可得到整個D域內(nèi)變分問題的具體表達式。 式中［K］為擴展后的［K］e和［K′］e合并而成。 這樣，我們已01月24日
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有的學者通過研究指出，弱磁性顆粒的磁化不是瞬間完成 ，需要一定的磁化時間 ［6］ 。由于“低磁場區(qū)域”的存在，磁性顆 通過鋼毛時，會處于時強時弱，甚至斷續(xù)的磁化狀態(tài)，因而使 須01月24日
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最后磁場也趨近均勻。 插入鐵芯比未插入鐵芯時場強提高的部分就是鐵芯貢獻的。 由于未插入鐵芯前螺線管內(nèi)腔的磁場是均勻的，插入鐵芯后磁場 變得不均勻，磁場強度的變化曲線類似于指01月24日
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微細粒高梯度磁選體系的性質(zhì)和各種相互作用力的復雜性決 了體系顆粒的分散和團聚機理的復雜性。一般的高梯度磁選 中，都需要顆粒能穩(wěn)定地分散以減少機械夾雜、堵塞的嚴重性。 近年來01月24日
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圓柱形螺線管磁系磁場特性的研究 肖金華 孫仲元 劉樹貽 摘要 本文首先指出螺線管磁系的特點；其次，簡述了未鎧裝螺線管 中心軸線上的磁場強度計算式并提出了螺線管內(nèi)腔磁利用系數(shù)公式01月24日
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工業(yè)上應用的高梯度磁選機有間斷作業(yè)和連續(xù)作業(yè)兩種。間 斷作業(yè)的圓柱形螺線管磁系都是長度較小而直徑較大。為了減少 漏磁，提高螺線管內(nèi)腔的磁場強度，常將螺線管用高導磁系數(shù)的 鐵01月24日
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優(yōu)化礦漿性質(zhì)主要是通過調(diào)節(jié)礦漿 pH等礦漿電化學性質(zhì)來 調(diào)節(jié)顆粒間或顆粒與磁介質(zhì)間的相互作用勢能，使礦漿體系達到 適于分選的某種狀態(tài)，如磁絮凝、選擇性團聚和穩(wěn)定的分散狀 態(tài)等。01月24日
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鎧裝螺線管磁系的磁勢與功率的計算 孫仲元 肖金華 摘要 本文指出螺線管導體所占環(huán)形空間的場強分布規(guī)律從螺線管內(nèi) 緣到外緣按直線變化。根據(jù)這一規(guī)律，按磁通連續(xù)性原理即可確定鐵鎧01月24日
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由于磁位只有相對意義，考慮到計算機計算時記錄數(shù)值解和 繪場圖的方便，可設 ADA=0 （3） ACB=100 （4） 由于所論場域是一無源場，場域內(nèi)各點的向量磁位函數(shù)均應 足拉普拉斯方程，即 2 A=001月24日
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